wstęp teoretyczny 402

uczelnia/1_semestr/fizyka_dla_informatyków/Sprawozdania/112/Obliczenia.md

@@ -0,0 +1,145 @@
+## Materiał: Mosiądz
+### 1. Dane pomiarowe i stałe
+* **Pomiary długości $l_0$:** [0.4048, 0.4047, 0.4046] m
+* **Odczyt czujnika $S$:** 0.00021 m
+* **Temp. wrzenia $T_{wrz}$:** 99.71 $^\circ$C
+* **Temp. otoczenia $T_0$:** 21.0 $^\circ$C
+* **Dokładności przyrządów:**
+    * Termometr: $\Delta T_0 = 1.0$ K
+    * Tabela wrzenia: $\Delta T_{tab} = 0.01$ K
+    * Suwmiarka: $\Delta l = 1e-05$ m
+    * Czujnik: $\Delta S = 1e-05$ m
+
+### 2. Obliczenia wielkości fizycznych
+**a) Średnia długość początkowa:**
+$$\overline{l}_0 = \frac{1.21410}{3} = 0.40470 \, m$$
+**b) Różnica temperatur:**
+$$\Delta T = T_{wrz} - T_0 = 99.71 - 21.0 = 78.71 \, K$$
+**c) Wydłużenie bezwzględne:**
+$$\Delta l = S_{końc} - S_{pocz} = 0.00021 - 0.0 = 0.00021 \, m$$
+**d) Współczynnik rozszerzalności**
+$$\alpha = \frac{0.00021}{0.40470 \cdot 78.71} = \mathbf{6.59 \cdot 10^{-6} \, K^{-1}}$$
+### 3. Szczegółowa analiza niepewności
+**a) Niepewności standardowe typu B:**
+* Termometr: $u_B(T_0) = \frac{1.0}{\sqrt{3}} = 0.5774$ K
+* Tabela wrzenia: $u_B(T_{wrz}) = \frac{0.01}{\sqrt{3}} = 0.0058$ K
+* Suwmiarka: $u_B(l_0) = \frac{1e-05}{\sqrt{3}} = 0.0000058$ m
+* Czujnik wydłużenia: $u_B(\Delta l) = \frac{1e-05}{\sqrt{3}} = 0.0000058$ m
+**b) Niepewność różnicy temperatur:**
+$$u(\Delta T) = \sqrt{u_B^2(T_{wrz}) + u_B^2(T_0)} = \sqrt{0.0058^2 + 0.5774^2} = 0.5774 \, K$$
+**c) Niepewność typu A:**
+$$u_A(l_0) = \sqrt{\frac{\sum (l_i - \overline{l})^2}{n(n-1)}} = 0.0000577 \, m$$
+**d) Udziały niepewności:**
+* Od wydłużenia: $(\frac{u(\Delta l)}{\Delta l})^2 = 7.56e-04$
+* Od długości: $\frac{1}{l_0^2}(u_A^2 + u_B^2) = 2.06e-08$
+* Od temperatury: $(\frac{u(\Delta T)}{\Delta T})^2 = 5.38e-05$
+* **Suma pod pierwiastkiem:** $8.10e-04$
+**e) Niepewność całkowita:**
+$$u(\alpha) = \alpha \cdot \sqrt{0.0008} = 0.19 \cdot 10^{-6} \, K^{-1}$$
+
+> **Zestawienie końcowe:**
+> * **Wynik z pomiaru:** $\alpha = (6.59 \pm 0.19) \cdot 10^{-6} \, K^{-1}$
+> * **Wartość tablicowa:** $\alpha_{tab} \approx 19 \cdot 10^{-6} \, K^{-1}$
+> * **Błąd względny:**
+>   $$\delta = \frac{|6.59 - 19.0|}{19.0} \cdot 100\% = \mathbf{65.3\%}$$
+
+---
+## Materiał: Glin
+### 1. Dane pomiarowe i stałe
+* **Pomiary długości $l_0$:** [0.4037, 0.4036, 0.4036] m
+* **Odczyt czujnika $S$:** 0.0001 m
+* **Temp. wrzenia $T_{wrz}$:** 99.71 $^\circ$C
+* **Temp. otoczenia $T_0$:** 21.0 $^\circ$C
+* **Dokładności przyrządów:**
+    * Termometr: $\Delta T_0 = 1.0$ K
+    * Tabela wrzenia: $\Delta T_{tab} = 0.01$ K
+    * Suwmiarka: $\Delta l = 1e-05$ m
+    * Czujnik: $\Delta S = 1e-05$ m
+
+### 2. Obliczenia wielkości fizycznych
+**a) Średnia długość początkowa:**
+$$\overline{l}_0 = \frac{1.21090}{3} = 0.40363 \, m$$
+**b) Różnica temperatur:**
+$$\Delta T = T_{wrz} - T_0 = 99.71 - 21.0 = 78.71 \, K$$
+**c) Wydłużenie bezwzględne:**
+$$\Delta l = S_{końc} - S_{pocz} = 0.0001 - 0.0 = 0.00010 \, m$$
+**d) Współczynnik rozszerzalności:**
+$$\alpha = \frac{0.00010}{0.40363 \cdot 78.71} = \mathbf{3.15 \cdot 10^{-6} \, K^{-1}}$$
+### 3. Szczegółowa analiza niepewności
+**a) Niepewności standardowe typu B:**
+* Termometr: $u_B(T_0) = \frac{1.0}{\sqrt{3}} = 0.5774$ K
+* Tabela wrzenia: $u_B(T_{wrz}) = \frac{0.01}{\sqrt{3}} = 0.0058$ K
+* Suwmiarka: $u_B(l_0) = \frac{1e-05}{\sqrt{3}} = 0.0000058$ m
+* Czujnik wydłużenia: $u_B(\Delta l) = \frac{1e-05}{\sqrt{3}} = 0.0000058$ m
+**b) Niepewność różnicy temperatur:**
+$$u(\Delta T) = \sqrt{u_B^2(T_{wrz}) + u_B^2(T_0)} = \sqrt{0.0058^2 + 0.5774^2} = 0.5774 \, K$$
+**c) Niepewność typu A:**
+$$u_A(l_0) = \sqrt{\frac{\sum (l_i - \overline{l})^2}{n(n-1)}} = 0.0000333 \, m$$
+**d) Udziały niepewności:**
+* Od wydłużenia: $(\frac{u(\Delta l)}{\Delta l})^2 = 3.33e-03$
+* Od długości: $\frac{1}{l_0^2}(u_A^2 + u_B^2) = 7.02e-09$
+* Od temperatury: $(\frac{u(\Delta T)}{\Delta T})^2 = 5.38e-05$
+* **Suma pod pierwiastkiem:** $3.39e-03$
+**e) Niepewność całkowita:**
+$$u(\alpha) = \alpha \cdot \sqrt{0.0034} = 0.18 \cdot 10^{-6} \, K^{-1}$$
+
+> **Zestawienie końcowe:**
+> * **Wynik z pomiaru:** $\alpha = (3.15 \pm 0.18) \cdot 10^{-6} \, K^{-1}$
+> * **Wartość tablicowa:** $\alpha_{tab} \approx 25 \cdot 10^{-6} \, K^{-1}$
+> * **Błąd względny:**
+>   $$\delta = \frac{|3.15 - 25.0|}{25.0} \cdot 100\% = \mathbf{87.4\%}$$
+
+---
+## Materiał: Stal
+### 1. Dane pomiarowe i stałe
+* **Pomiary długości $l_0$:** [0.4052, 0.4052, 0.4052] m
+* **Odczyt czujnika $S$:** 0.00031 m
+* **Temp. wrzenia $T_{wrz}$:** 99.71 $^\circ$C
+* **Temp. otoczenia $T_0$:** 21.0 $^\circ$C
+* **Dokładności przyrządów:**
+    * Termometr: $\Delta T_0 = 1.0$ K
+    * Tabela wrzenia: $\Delta T_{tab} = 0.01$ K
+    * Suwmiarka: $\Delta l = 1e-05$ m
+    * Czujnik: $\Delta S = 1e-05$ m
+
+### 2. Obliczenia wielkości fizycznych
+**a) Średnia długość początkowa:**
+$$\overline{l}_0 = \frac{1.21560}{3} = 0.40520 \, m$$
+**b) Różnica temperatur:**
+$$\Delta T = T_{wrz} - T_0 = 99.71 - 21.0 = 78.71 \, K$$
+**c) Wydłużenie bezwzględne:**
+$$\Delta l = S_{końc} - S_{pocz} = 0.00031 - 0.0 = 0.00031 \, m$$
+**d) Współczynnik rozszerzalności:**
+$$\alpha = \frac{0.00031}{0.40520 \cdot 78.71} = \mathbf{9.72 \cdot 10^{-6} \, K^{-1}}$$
+### 3. Szczegółowa analiza niepewności
+**a) Niepewności standardowe typu B:**
+* Termometr: $u_B(T_0) = \frac{1.0}{\sqrt{3}} = 0.5774$ K
+* Tabela wrzenia: $u_B(T_{wrz}) = \frac{0.01}{\sqrt{3}} = 0.0058$ K
+* Suwmiarka: $u_B(l_0) = \frac{1e-05}{\sqrt{3}} = 0.0000058$ m
+* Czujnik wydłużenia: $u_B(\Delta l) = \frac{1e-05}{\sqrt{3}} = 0.0000058$ m
+**b) Niepewność różnicy temperatur:**
+$$u(\Delta T) = \sqrt{u_B^2(T_{wrz}) + u_B^2(T_0)} = \sqrt{0.0058^2 + 0.5774^2} = 0.5774 \, K$$
+**c) Niepewność typu A:**
+Pomijalna
+
+**d) Udziały niepewności:**
+* Od wydłużenia: $(\frac{u(\Delta l)}{\Delta l})^2 = 3.47e-04$
+* Od długości: $\frac{1}{l_0^2}(u_A^2 + u_B^2) = 2.03e-10$
+* Od temperatury: $(\frac{u(\Delta T)}{\Delta T})^2 = 5.38e-05$
+* **Suma pod pierwiastkiem:** $4.01e-04$
+**e) Niepewność całkowita:**
+$$u(\alpha) = \alpha \cdot \sqrt{0.0004} = 0.19 \cdot 10^{-6} \, K^{-1}$$
+
+> **Zestawienie końcowe:**
+> * **Wynik z pomiaru:** $\alpha = (9.72 \pm 0.19) \cdot 10^{-6} \, K^{-1}$
+> * **Wartość tablicowa:** $\alpha_{tab} \approx 12 \cdot 10^{-6} \, K^{-1}$
+> * **Błąd względny:**
+>   $$\delta = \frac{|9.72 - 12.0|}{12.0} \cdot 100\% = \mathbf{19.0\%}$$
+
+---
+
+## 4. Wnioski
+1. Na podstawie przeprowadzonych obliczeń wyznaczono współczynniki liniowej rozszerzalności cieplnej dla badanych materiałów. Otrzymane wartości nie są jednak zgodne ilościowo z danymi tablicowymi — w szczególności dla glinu i mosiądzu różnice przekraczają 60–80%.
+2. Analiza niepewności wykazała, że niepewności losowe oraz dokładność zastosowanych przyrządów pomiarowych są niewielkie i nie tłumaczą zaobserwowanych rozbieżności względem wartości tablicowych. Wskazuje to na obecność istotnego błędu systematycznego.
+3. Najprawdopodobniejszą przyczyną zaniżenia wyników jest nieuwzględnienie charakterystyki układu pomiarowego wydłużenia, w szczególności ewentualnego przełożenia mechanicznego pomiędzy rzeczywistym wydłużeniem próbki a wskazaniem czujnika. Skutkiem tego zmierzona wartość Δl była mniejsza od rzeczywistej.
+4. Spośród badanych materiałów wynik uzyskany dla stali wykazuje najmniejszą rozbieżność względem wartości tablicowej, jednak również on nie mieści się w granicach niepewności pomiarowej i obarczony jest błędem.

uczelnia/1_semestr/fizyka_dla_informatyków/Sprawozdania/112/obliczenia.py

@@ -0,0 +1,182 @@
+import math
+
+def formatuj_raport(nazwa, l_pomiary, S_koncowe, a_tab_tex, a_tab_val, S_poczatkowe=0.0, T_wrzenia=99.74, T0=21.0):
+    """
+    Funkcja wykonuje obliczenia i zwraca sformatowany raport w Markdown/LaTeX.
+    Wersja ROZSZERZONA - wypisuje wszystkie dane pośrednie.
+    """
+    output = [] 
+    
+    # --- 1. STAŁE I DOKŁADNOŚCI PRZYRZĄDÓW ---
+    dokladnosc_termometru = 1.0       
+    dokladnosc_tabeli = 0.01          
+    dokladnosc_suwmiarki = 0.00001    
+    dokladnosc_czujnika = 0.00001     
+
+    # --- 2. OBLICZENIA WARTOŚCI ŚREDNICH ---
+    l0 = sum(l_pomiary) / len(l_pomiary)
+    deltaT = T_wrzenia - T0
+    deltaL = S_koncowe - S_poczatkowe
+
+    # Zabezpieczenie przed dzieleniem przez zero
+    if l0 == 0 or deltaT == 0: return "Błąd: Dzielenie przez zero."
+
+    # --- 3. GŁÓWNY WZÓR NA ALPHA ---
+    a = deltaL / (l0 * deltaT)
+
+    # --- 4. RACHUNEK NIEPEWNOŚCI (OBLICZENIA) ---
+    
+    # Typ B (z przyrządów) - obliczamy wartości
+    uB_T0 = dokladnosc_termometru / math.sqrt(3)
+    uB_T_wrz = dokladnosc_tabeli / math.sqrt(3)
+    u_deltaT = math.sqrt(uB_T_wrz**2 + uB_T0**2)
+    
+    uB_l0 = dokladnosc_suwmiarki / math.sqrt(3)
+    uB_deltaL = dokladnosc_czujnika / math.sqrt(3)
+
+    # Typ A (statystyczna dla długości)
+    n = len(l_pomiary)
+    suma_kwadratow = sum([(l - l0)**2 for l in l_pomiary])
+    if n > 1:
+        ua_l0 = math.sqrt(suma_kwadratow / (n * (n - 1)))
+    else:
+        ua_l0 = 0.0
+    
+    # Niepewność złożona (składniki)
+    try: 
+        # Kwadrat niepewności względnej wydłużenia
+        wzgl_dL_sq = (uB_deltaL / deltaL)**2
+    except ZeroDivisionError: 
+        wzgl_dL_sq = 0
+    
+    # Kwadrat niepewności względnej długości (A + B)
+    wzgl_l0_sq = (1 / l0**2) * (ua_l0**2 + uB_l0**2)
+    
+    # Kwadrat niepewności względnej temperatury
+    wzgl_dT_sq = (u_deltaT / deltaT)**2
+    
+    # Suma i pierwiastek
+    suma_wzgl = wzgl_dL_sq + wzgl_l0_sq + wzgl_dT_sq
+    ua_a = a * math.sqrt(suma_wzgl)
+
+    # --- 5. BŁĄD WZGLĘDNY ---
+    blad_wzgledny = abs(a - a_tab_val) / a_tab_val * 100
+
+
+    # ==========================================
+    # --- 6. GENEROWANIE RAPORTU (WYPISYWANIE) ---
+    # ==========================================
+
+    output.append(f"## Materiał: {nazwa}")
+    
+    # Sekcja 1: Dane wejściowe
+    output.append("### 1. Dane pomiarowe i stałe")
+    output.append(f"* **Pomiary długości $l_0$:** {l_pomiary} m")
+    output.append(f"* **Odczyt czujnika $S$:** {S_koncowe} m")
+    output.append(f"* **Temp. wrzenia $T_{{wrz}}$:** {T_wrzenia} $^\\circ$C")
+    output.append(f"* **Temp. otoczenia $T_0$:** {T0} $^\\circ$C")
+    output.append(f"* **Dokładności przyrządów:**")
+    output.append(f"    * Termometr: $\\Delta T_0 = {dokladnosc_termometru}$ K")
+    output.append(f"    * Tabela wrzenia: $\\Delta T_{{tab}} = {dokladnosc_tabeli}$ K")
+    output.append(f"    * Suwmiarka: $\\Delta l = {dokladnosc_suwmiarki}$ m")
+    output.append(f"    * Czujnik: $\\Delta S = {dokladnosc_czujnika}$ m")
+    output.append("") 
+
+    # Sekcja 2: Wyniki pośrednie
+    output.append(f"### 2. Obliczenia wielkości fizycznych")
+    output.append(f"**a) Średnia długość początkowa:**")
+    output.append(f"$$\\overline{{l}}_0 = \\frac{{{sum(l_pomiary):.5f}}}{{{n}}} = {l0:.5f} \\, m$$")
+    
+    output.append(f"**b) Różnica temperatur:**")
+    output.append(f"$$\\Delta T = T_{{wrz}} - T_0 = {T_wrzenia} - {T0} = {deltaT:.2f} \\, K$$")
+    
+    output.append(f"**c) Wydłużenie bezwzględne:**")
+    output.append(f"$$\\Delta l = S_{{końc}} - S_{{pocz}} = {S_koncowe} - {S_poczatkowe} = {deltaL:.5f} \\, m$$")
+    
+    output.append(f"**d) Współczynnik rozszerzalności:**")
+    output.append(f"$$\\alpha = \\frac{{{deltaL:.5f}}}{{{l0:.5f} \\cdot {deltaT:.2f}}} = \\mathbf{{{a*1e6:.2f} \\cdot 10^{{-6}} \\, K^{{-1}}}}$$")
+
+    # Sekcja 3: Szczegółowa niepewność (TO JEST NOWE)
+    output.append(f"### 3. Szczegółowa analiza niepewności")
+    
+    output.append(f"**a) Niepewności standardowe typu B:**")
+    output.append(f"* Termometr: $u_B(T_0) = \\frac{{{dokladnosc_termometru}}}{{\\sqrt{{3}}}} = {uB_T0:.4f}$ K")
+    output.append(f"* Tabela wrzenia: $u_B(T_{{wrz}}) = \\frac{{{dokladnosc_tabeli}}}{{\\sqrt{{3}}}} = {uB_T_wrz:.4f}$ K")
+    output.append(f"* Suwmiarka: $u_B(l_0) = \\frac{{{dokladnosc_suwmiarki}}}{{\\sqrt{{3}}}} = {uB_l0:.7f}$ m")
+    output.append(f"* Czujnik wydłużenia: $u_B(\\Delta l) = \\frac{{{dokladnosc_czujnika}}}{{\\sqrt{{3}}}} = {uB_deltaL:.7f}$ m")
+    
+    output.append(f"**b) Niepewność różnicy temperatur:**")
+    output.append(f"$$u(\\Delta T) = \\sqrt{{u_B^2(T_{{wrz}}) + u_B^2(T_0)}} = \\sqrt{{{uB_T_wrz:.4f}^2 + {uB_T0:.4f}^2}} = {u_deltaT:.4f} \\, K$$")
+    
+    output.append(f"**c) Niepewność typu A:**")
+    output.append(f"$$u_A(l_0) = \\sqrt{{\\frac{{\\sum (l_i - \\overline{{l}})^2}}{{n(n-1)}}}} = {ua_l0:.7f} \\, m$$")
+    
+    output.append(f"**d) Udziały niepewności:**")
+    output.append(f"* Od wydłużenia: $(\\frac{{u(\\Delta l)}}{{\\Delta l}})^2 = {wzgl_dL_sq:.2e}$")
+    output.append(f"* Od długości: $\\frac{{1}}{{l_0^2}}(u_A^2 + u_B^2) = {wzgl_l0_sq:.2e}$")
+    output.append(f"* Od temperatury: $(\\frac{{u(\\Delta T)}}{{\\Delta T}})^2 = {wzgl_dT_sq:.2e}$")
+    output.append(f"* **Suma pod pierwiastkiem:** ${suma_wzgl:.2e}$")
+    
+    output.append(f"**e) Niepewność całkowita:**")
+    output.append(f"$$u(\\alpha) = \\alpha \\cdot \\sqrt{{{suma_wzgl:.4f}}} = {ua_a*1e6:.2f} \\cdot 10^{{-6}} \\, K^{{-1}}$$")
+
+    # Sekcja 4: Podsumowanie
+    output.append(f"\n> **Zestawienie końcowe:**")
+    output.append(f"> * **Wynik z pomiaru:** $\\alpha = ({a*1e6:.2f} \\pm {ua_a*1e6:.2f}) \\cdot 10^{{-6}} \\, K^{{-1}}$")
+    output.append(f"> * **Wartość tablicowa:** $\\alpha_{{tab}} \\approx {a_tab_tex} \\, K^{{-1}}$")
+    
+    output.append(f"> * **Błąd względny:**")
+    output.append(f">   $$\\delta = \\frac{{|{a*1e6:.2f} - {a_tab_val*1e6:.1f}|}}{{{a_tab_val*1e6:.1f}}} \\cdot 100\\% = \\mathbf{{{blad_wzgledny:.1f}\\%}}$$")
+    
+    output.append("\n---\n")
+    return "\n".join(output)
+
+# --- KONFIGURACJA I URUCHOMIENIE ---
+
+# Dane wspólne
+T_w = 99.71  # Temp. wrzenia [C]
+T_p = 21.0   # Temp. pokojowa [C]
+
+# --- WYWOŁANIA DLA MATERIAŁÓW ---
+tresc = ""
+
+# 1. Mosiądz
+tresc += formatuj_raport(
+    nazwa="Mosiądz", 
+    l_pomiary=[0.40480, 0.40470, 0.40460], 
+    S_koncowe=0.00021, 
+    a_tab_tex="19 \\cdot 10^{-6}", 
+    a_tab_val=19e-6, 
+    T_wrzenia=T_w, T0=T_p
+)
+
+# 2. Glin
+tresc += formatuj_raport(
+    nazwa="Glin", 
+    l_pomiary=[0.40370, 0.40360, 0.40360], 
+    S_koncowe=0.00010, 
+    a_tab_tex="25 \\cdot 10^{-6}", 
+    a_tab_val=25e-6, 
+    T_wrzenia=T_w, T0=T_p
+)
+
+# 3. Stal
+tresc += formatuj_raport(
+    nazwa="Stal", 
+    l_pomiary=[0.40520, 0.40520, 0.40520], 
+    S_koncowe=0.00031, 
+    a_tab_tex="12 \\cdot 10^{-6}", 
+    a_tab_val=12e-6, 
+    T_wrzenia=T_w, T0=T_p
+)
+
+# --- ZAPIS DO PLIKU ---
+nazwa_pliku = "wyniki_szczegolowe.md"
+with open(nazwa_pliku, "w", encoding="utf-8") as f:
+    f.write(tresc)
+
+print("="*40)
+print(f"SUKCES! Wygenerowano plik: {nazwa_pliku}")
+print("Raport zawiera teraz WSZYSTKIE dane pośrednie (uA, uB, składniki błędu).")
+print("Otwórz plik w Obsidianie.")
+print("="*40)

uczelnia/1_semestr/fizyka_dla_informatyków/Sprawozdania/112/wstep.md

@@ -0,0 +1,16 @@
+![tabelka](../../../../../media/tabelka.png)
+# Cel
+Wyznaczanie współczynnika rozszerzalności liniowej metalu
+# Wstęp teoretyczny
+Rozszerzalność cieplna to zjawisko, które polega na zwiększaniu się rozmiarów ciała pod wpływem ciepła. Wyróżniamy rozszerzalność cieplną ciał stałych, cieczy i gazów. Zjawisko to wynika z tego, że wraz ze wzrostem temperatury rośnie energia drgań cząstek składowych ciał, przez co rośnie średnia odległość między nimi. Wyjątkiem od tej zasady jest woda.
+Zjawisko to opisujemy za pomocą współczynnika rozszerzalności liniowej $\alpha$, lub objętościowej $\gamma$. 
+
+W celu zrozumienia powodu rozszerzania się ciał, musimy spojrzeć na potencjał oddziaływania międzyatomowego. Gdyby drgania w sieci krystalicznej były harmoniczne, czyli wykres energii potencjalnej byłby idealnie symetryczną parabolą, średnia odległość między atomami nie zmieniłaby się ze wzrostem energii. W rzeczywistości jednak drgania są anharmoniczne. Przy zbliżaniu się atomów siły odpychania rosną gwałtowanie, zaś przy oddalaniu maleją wolniej.
+
+Wrzenie to proces parowania w całej objętości cieczy. Rozpoczyna się ono w takiej temperaturze, w której ciśnienie pary nasyconej równe jest ciśnieniu zewnętrznemu. Temperatura wrzenia zależy więc od ciśnienia zewnętrznego i wzrasta wraz z jego wzrostem. Nie jest to zależność wprost proporcjonalna, a jej charakter zależy od rodzaju cieczy. Podczas wrzenia temperatura jest stała pomimo dostarczania do cieczy ciepła. Całe pobrane przez ciecz ciepło zużywane jest na zmianę stanu skupienia z ciekłego na gazowy.
+
+
+
+
+# Tabela pomiarowa
+![](../../../../../media/Pasted%20image%2020260108171659.png)

uczelnia/1_semestr/fizyka_dla_informatyków/Sprawozdania/402/Wstęp Teoretyczny.md

@@ -0,0 +1,28 @@
+![tabelka](../../../../../media/tabelka.png)
+# Cel
+Jakościowe sprawdzenie prawa promieniowania za pomocą pirometru
+optycznego.
+
+# Wstęp teoretyczny
+## Promieniowanie cieplne
+- Promieniowanie cieplne jest promieniowaniem elektromagnetycznym emitowanym przez każde ciało, niezależnie od stanu skupienia, którego temperatura jest większa od zera bezwzględnego. 
+- Za emisję promieniowania cieplnego odpowiedzialna jest energia ruchu cieplnego atomów i cząsteczek w obserwowanym ciele.
+## Ciało doskonale czarne
+- Ciało, które absorbuje całą energię cieplną padającego na nie promieniowania elektromagnetycznego, nazywamy doskonale czarnym.
+- Proces ten zachodzi niezależnie od długości fali i temperatury
+- Ciało takie jest idealnym emitentem – w danej temperaturze emituje maksymalną możliwą ilość energii.
+- W rzeczywistości ciała takie nie istnieją, ale potrafimy stworzyć modele, które są ich wystarczającym przybliżeniem.
+## Prawo Plancka
+- To prawo opisujące emisję promieniowania elektromagnetycznego przez ciało doskonale czarne będące w równowadze termodynamicznej znajdujące się w danej temperaturze.
+- Patrząc na wykres krzywej Plancka  jesteśmy w stanie zaobserwować dwie cechy zmieniające się wraz ze wzrostem temperatury: wzrost energii oraz przesunięcie maksimum.
+## Prawo Stefana-Boltzmanna
+- Prawo to opisuje całkowitą moc promieniowania emitowaną przez ciało. Całkowita energia emitowana przez jednostkę powierzchni ciała doskonale czarnego w jednostce czasu jest proporcjonalna do czwartej potęgi jego temperatury termodynamicznej.
+## Prawo Kirchhoffa
+- Opisuje relację między zdolnością do emisji a absorpcji. Twierdzi, że stosunek zdolności emisyjnej do zdolności absorpcyjnej ciała zależy tylko od temperatury i długości fali, a nie od rodzaju ciała. Upraszczając – dobry absorbent będzie dobrym emitentem. 
+## Prawo Wiena
+- Według niego długość fali, na którą przypada maksimum emisji promieniowania, jest odwrotnie proporcjonalna do temperatury.
+## Wzór Plancka
+- Wzór ten opisuje dokładny kształt krzywej promieniowania ciała doskonale czarnego dla każdej długości fali i temperatury. 
+
+# Tabela pomiarowa
+![](../../../../../media/Pasted%20image%2020260114190759.png)

uczelnia/1_semestr/fizyka_dla_informatyków/Sprawozdania/402/obliczenia.py

@@ -0,0 +1,4 @@
+import math
+
+def P(U, I):
+    return U * I